Тунгусское космическое тело - Метеоритное вещество и метеориты

30 июня 1908 г. произошло столкновение с атмосферой Земли космического тела, нижняя часть траектории которого проходила над Вост. Сибирью. Траектория закончилась над географической точкой с долготой 10153', широтой 6053' около 7ч по местному времени.

Основные данные наблюдений сводятся к следующему: огромное светящееся космическое тело (угловой размер 0.5 на расстоянии 100 км) поперечных размеров около 800 м двигалось под некоторым углом к горизонту со скоростью более 1 км/с. После этого возникла огромная вспышка света над лесом и мощные акустические волны на расстоянии 100 км ударили многократно в дома живущих там людей, разбив окна, кроме того, людьми ощущался тепловой импульс света.

На месте катастрофы последующие экспедиции обнаружили вывал леса общей площадью 2000 км2, наблюдались светлые ночи. В районе катастрофы начался пожар и были обнаружены следы радиационного повреждения веток деревьев.

Таким образом над тайгой произошло явление взрывного типа, энергия взрыва была больше, чем энергия взрыва 1 млн. т. тротила.

Работа по математическому моделированию началась в 1969 г. К этому времени уже были собраны данные о характере катастрофы.

Сейчас это исследование проводится В. П. Коробейниковым, П. И. Чушкиным и Л. В. Шуршаловым.

В дальнейшем будем придерживаться двух рабочих гипотез.

    1. В атмосферу влетел фрагмент ядра кометы, окруженный пылегазовой атмосферой (комой). 2. Вторгся большой рыхлый метеорит типа углистого хондрита.

Несколько слов о головах комет и углистых хондритах. Голова кометы состоит из ядра и сильно разряженной атмосферы (около 100 частиц/см3). Ядро кометы - это конгломерат кусков льда, газа и пыли. Средняя плотность вещества ядра не превышает 1 г/см3, давление внутри ядра размером около 1 км 1000 дин/см2. Фрагменты ядра могут соединяться в нем лишь некоторыми частями, поэтому скреплены слабо, возможно отрывание отдельных частей под действием солнечной радиации. Так, например, ядро кометы Веста в 1976 г. разделилось на четыре фрагмента. Фрагменты могут существовать как малые кометы. По химическому составу кометы в основном содержат воду, метан, ацетилен, углекислоту, водород, соединения углерода и азота с другими элементами.

Углистые хондриты - это весьма редкий тип метеоритов, обнаруженных на Земле. Это каменные метеориты, содержащие повышенное количество углерода как свободного, так и связанного в углеводородах. В них, как правило, имеются газовые включения и гидросодержащие минералы. Цвет - угольно-черный или серо-черный. Содержание воды в них может доходить до 20% (связанная вода), плотность этих метеоритов не более 3 г/см3.Только наиболее плотные и крупные из них достигают поверхности Земли, большинство же рассеивается в атмосфере. Так произошло в 1965 г. с метеоритом Ривелсток, упавшим над Канадой. Общая масса его оценивается в 4 тыс. т, скорость входа около 12 км/с. Воздушные волны были зарегистрированы барографами за несколько тысяч километров от места падения, и общая энергия возмущения атмосферы оценена в 10-20 тыс. т тротила. Явление по мощности равно атомному взрыву над Херосимой.

Воздушные волны были зарегистрированы на ближайшей сейсмостанции и организованы поиски вещества. Однако было найдено всего около грамма вещества на льду одного озера.

Если бы космическое тело было гораздо больших размеров, чем метеорит Ривелсток, и было углистым хондритом, оно проникло бы гораздо глубже в атмосферу, и могла бы произойти катастрофа, аналогичная Тунгусской в смысле воздействия на земную поверхность.

Как кометная, так и углисто-хондритная гипотезы удовлетворяют основному свойству Тунгусского космического тела: взрывной распад над поверхностью Земли при отсутствии выпадания значительных масс вещества. Как кометная, так и углисто-хондритная гипотеза характерна тем, что в состав этих тел входит вода в состоянии льда, углерод и углеводороды. Все эти вещества могут либо испариться, либо сгореть в атмосфере. Кометная гипотеза более полно объясняет помутнение (запыление) атмосферы в период падения и после него, но зато падение углистых хондритов есть явление сравнительно обычное, а столкновение с ядром малой кометы - явление уникальное.

Приведем пример численного решения задачи входа в атмосферу Тунгусского космического тела, выполненную конечноразностным методом Л. В. Соколовской.

Газообразное тело в форме циллиндра, высота которого равна диаметру L (L=0.6 км), с начальной скоростью 40 км/с движется в атмосфере, и при t=0, ZE=36 км давление в теле равно атмосферному, плотность Me=0.1225 г/см3; M=5/3; =1.4, v=90 (вертикальный вход).На рис.5 показана форма тела для различных высот за время около 0.5 с. Видно, что тело начинает резко расширяться при Z< 20 км. Причем поперечный его размер меняется так:

Bb0+310-1VET

Заметим, что скорости бокового разлета вещества значительны и в конце пути превышают 500 м/с. Тело тормозится до скорости 2 км/с на высоте около 10 км. Таким образом, за время порядка 1с в столбе газа длиной 29 км и толщиной 1 км выделяется энергия около 1026 эрг. По небу проходит гигантская "молния", от которой расходится гром - след баллистической волны. В нижних слоях атмосферы при Z=13 км температура воздуха за фронтом головной волны достигает 15000 К, давление около 30 атм. При резком торможении в концевой части давление на фронте ударной волны падает, но и газ внутри тела, обладающий запасом внутренней энергии и значительным давлением p>0, начинает расширятся в окружающую среду, посылая вперед ударную волну взрывного типа, которая будет двигаться в атмосфере в направлении Земли, обгоняя частицы среды метеороида. В действительности, конечно процесс гораздо сложнее, но некоторые общие качественные черты уже улавливающая в этой простой модели.

Пользуясь изложенными выше законами, можно выполнить решение задачи о входе в атмосферу газообразного тела других размеров и энергий.

Вернемся, однако, к Тунгусскому телу. Моделирование процесса его взаимодействия с атмосферой и земной поверхностью проводилось в рамках математической модели, описанной в конце предыдущего раздела. Сначала были проанализированы результаты расчета обтекаемых твердых недеформируемых тел совершенным газом при больших числах Маха M=v/a1 где a12=p1/1, p1, 1 - параметры окружающего воздуха. Были так же проведены специальные расчеты такого обтекания при M > 5. В результате этих расчетов определилась как форма ударных волн, так и все поле течений газа при стационарных условиях обтекания. Оказалось, что для M > 10 картина течения слабо зависит от этого параметра и при >5L ( - расстояние от лобовой точки вдоль траектории) поле течения выходит на некоторую асимптотику, существенно зависящую лишь от величин 1, и

(rM,=b/2-)

Пример такого расчета дан на рис.6,а. Здесь изображено стационарное состояние баллистической ударной волны при обтекании гиперзвуковым потоком ( M > 10 ) тела, составленного из сферического затупления радиуса и примыкающего к нему цилиндра толщиной 2rM. Вдоль траектории указаны безразмерные давления p=p/v21 за фронтом баллистической волны для случая rM=70 м, E=35, когда передняя часть волны находиться на высоте 7 км над Землей. Нестационарность процесса обтекания приближенно можно учитывать лишь меняя p1, 1 и скорость движения тела, которые определяются из тракторных расчетов (например типа представленных на рис. 2 ).

На рис 6,а схематически даны волны для четырех последовательных моментов времени. В момент времени t отмечен приход волн к земной поверхности и их отражение как в окрестности конечной точки траектории, так и в ее балистической части. Оказывается, что в плоскостях, перпендикулярных к движению тела (см. сечение S на рис.16,б ), течение газа аналогично таковому при взрыве шнурового заряда с удельной энергией E0. Это обстоятельство использовалось для приближения расчета баллистических волн. Задавалось значение E0 в соответствии с (4.21) и затем по теории цилиндрического взрыва определялись параметры баллистических волн при их прохождении в атмосфере. Давления в лобовой точке тела за головной ударной волной могут быть вычислены по условиям на ударной волне и по законам сохранения для течения в окрестности критической точки. Оказывается, что давление в лобовой части тела. Параметры баллистических волн вдоль траектории можно рассчитать с помощью ЭВМ для широкого набора значений E0(s) вдоль пути s по траектории. Процессы в конечной части траектории (момент t4 на рис. 6,б) моделировались расширением газового шара (раскаленные остатки тела плюс воздух) с давлением pM*. Полная энергия этого шара принималась равной E (объемный сферический взрыв).

Угол наклона конечной части траектории Z0, ее высота z0, а также энергии E (s). E подбиралась так, чтобы система ударных волн у концевой части полета метеорита производила на Земле вывал леса, аналогичный наблюдаемому. Просчет на ЭВМ распространения ударных волн в атмосфере от Тунгусского тела был проведен для многих значений E0(s),E0*, z0. Оказалось, что если E0=const=1.41017Эрг/см, E =1023Эрг, z =6.5 км, vZ0=40, то картина вывала леса аналогична наблюдаемой в районе падения. На рис.7 дано сравнение рассчитанной формы вывала леса и наблюдаемой на местности. Приводимые здесь и далее данные наблюдений получены в работах томских исследователей метеорита (Н. В. Васильев, В. Г. Фаст и др.). На рис. 7,а сплошные кривые - "векторные линии" поваленных деревьев (обработка наблюдений); на рис.7,б стрелки - направления течения воздуха (расчет). Видно как качественное, так и количественное согласие. Из результатов расчетов можно сделать дополнительные выводы. Так как E0=const, то (vrM)1/1, или vrM0-1/2ER/2H. Отсюда дается оценка: r =350 м при скорости в конце траектории v=2 км/с. Эта величина совпадает с оценкой размера по показаниям очевидцев.

Из тракторных расчетов следовало, что vE<vZ, поэтому угол входа был меньше vZ0 и приблизительно равнялся 35.

Интересно сравнить полученные параметры траектории с данными наблюдений зон лучистого ожога. На этапе математического моделирования лучистого ожога были учтены следующие факты. Область лучистого ожога деревьев в зоне вывала леса имела форму эллипса, вытянутого вдоль оси симметрии вывала, тепловой импульс согласно оценкам, основанным на показаниях очевидцев, равен 0.1кал/см2 на расстоянии 70 км от эпицентра катастрофы; в местах, примыкающих к эпицентру возник пожар. Тепловой импульс, необходимый для возгорания деревьев за 2 с, по данным американских специалистов равен 15 кал/см2. Далее были выполнены расчеты на ЭВМ высвета расширяющихся нагретых шаров и цилиндров в атмосфере, имитирующих полет метеороида. Было показано, что при характерных температурах 10 000 - 15 000 К и радиусах шаров 100 - 300 м, а цилиндров 10 - 50 м высвет путем излучения составлял около 10 % от их общей начальной энергии. Затем был выполнен расчет теплового импульса от светящейся области вдоль предполагаемой траектории (Б. В.Путятин). Результаты расчета светового теплового импульса I, попадающего на земную поверхность, показаны на рис.8 (точки соответствуют данным наблюдений: 1 - слабый ожог, 2 - умеренный, 3 - сильный (обугливание).

Оказалось, что кривая I=16 кал/см2 практически совпадает с зоной ожога деревьев, которая была определена томскими исследователями метеорита. Таким образом, определенные ранее параметры метеорита подтвердились.

Остается еще определить массу, полную энергию тела и его плотность (размеры).

Полная энергия тела E0, есть mEVE2/2, где m - полная масса при входе в атмосферу (тепловая энергия тела не учитывается ввиду ее малости). Эта энергия расходуется на нагрев тела до температур 5 - 15 тыс. градусов, на испарение твердых компонент тела, на акустическое возмущение атмосферы и ее нагрев, снос части тела в спутный поток (абляцию), излучение во внешнее пространство.

На конечном участке траектории (20 км вдоль нее) энергия возмущенного движения E0* + 20105E0, эрг (будем считать, что энергия излучения от нагретого тела и воздуха включена в эту оценку), а энергия E0e Возмущения атмосферы при движении по траектории от концевой точки на расстояние более 20 км оценим так:

,

Где

Мы считаем, что E () меняется так же, как и плотность, вдоль траектории при среднем угле наклона к горизонту 35. Положим также, что на нагрев и испарение затрачена энергия EH=0.5E0*. Оценка энергии EH является наиболее неопределенной. Однако можно достаточно уверенно сказать, что значение E0* будет верхней оценкой для EH, а 0.1E0* будет ее нижней оценкой.

В силу закона сохранения энергии будем иметь:

EE=E0*+20105E0+E0e+EH

Или

EE=1.5E0*+(20+12)105E0

Отсюда находим, что EE61023Эрг, или около 15 Мт толуола. Заметим, что если известно распределение переданной воздуху энергии E0 вдоль траектории, то при v=const уравнения (4.7), (4.10) с учетом (4.21) можно проинтегрировать при простых законах E0(), в частности при E0=const. В результате можно получить приближенные аналитические зависимости v(z), m(z) вдоль траектории.

Наиболее вероятная скорость входа vE=40 км/с. Почему это так? Дело в том, что для vE можно указать наиболее вероятный интервал (20 км/с, 60 км/с). Величины vE<20 км/с не подходят потому, что при таких скоростях не было бы такого сильного нагрева тела, а скорости vE>60 км/с маловероятны с точки зрения небесной механики. Если считать vE случайной величиной с равномерной плотностью распределения вероятности, то ее математическое ожидание, т. е. среднее значение vE, будет равно 40 км/с. Так как (mEVE2/2)=EE=61023 эрг, то при заданном значении vE Находим mE= 7.51010 г,=7.5104Т. Взяв начальный курс за 100 м, получим оценку начальной плотности Me=210-2 г/см. Эта плотность мала и скорее всего соответствует голове фрагмента кометы. Здесь уместно отметить, что академик Г. И.Петров оценил плотности Тунгусского тела из других соображений и получил существенно меньшие значения. В. Г. Фесенковым указывались величины плотностей, близкие к полученным выше.

Таким образом можно заключить, что тело общей массы около 1011Г вторглось в атмосферу по траектории, направленной под углом 35 со скоростью 40 км/с, разрушилось, резко затормозилось на высотах 20 - 7 км, подошло к Земле по траектории под углом 35-40 и окончательно затормозилось на высоте 6.5 км. Воздушные потоки за ударными волнами разрушили лесной массив, а излучение от нагретых до 10 - 12 тысС остатков тела и окружающего траекторию воздуха произвело ожоги и воспламенение деревьев и сухих листьев в зоне катастрофы. Отразившись от земной поверхности, воздушные волны и термоконвективные потоки рассеяли по пространству остатки тела, и лишь его незначительная часть выпала в районе эпицентра. Воздушные волны в атмосфере вызвали ее колебания, аналогичные тем, какими они были бы при взрыве заряда 15 Мт тротила на высоте 10 км. Рассеянное при входе космическое вещество в виде пыли распространилось воздушными течениями на многие километры.

Таковы итоги предварительного математического моделирования Тунгусской катастрофы.

Какие здесь еще нерешенные вопросы? Во-первых, не ясны детальная динамика нагрева, разрушения и абляции (турбулентного сноса вещества, а так же процессы испарения рекомбинации и горения его остатков и диспергирования по атмосфере. Во-вторых, надо установить, каковы были химический состав тела, детальные элементы траектории, как происходили ионосферные колебания атмосферы и возникал электромагнитный импульс. Есть еще и ряд других мелких вопросов, которые предстоит выяснить.

В заключение отметим, что задача о распознавании природы падающего метеороида напоминает задачу об автоматизации проектирования летательных аппаратов, например гиперзвуковых самолетов. Нужно подобрать такие инструкционные и траекторные параметры, чтобы удовлетворить основным требованиям заказчика. Эта задача в принципе не имеет единственного решения в математическом смысле: возможны разные варианты, приводящие к одинаковым ответам. По-видимому, метеоритным задачам нужно придать вероятностный смысл, считать основные характеристики случайными величинами и находить распределения вероятностей.

Похожие статьи




Тунгусское космическое тело - Метеоритное вещество и метеориты

Предыдущая | Следующая